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ads使用史密斯圓阻抗匹配_史密斯圓阻抗匹配例題詳解

本文利用史密斯圓圖作為RF阻抗匹配的設(shè)計(jì)指南。文中給出了反射系數(shù)、阻抗和導(dǎo)納的作圖范例,并用作圖法設(shè)計(jì)了一個(gè)頻率為60MHz的匹配網(wǎng)絡(luò)。

實(shí)踐證明:史密斯圓圖仍然是計(jì)算傳輸線阻抗的基本工具。

在處理RF系統(tǒng)的實(shí)際應(yīng)用問(wèn)題時(shí),總會(huì)遇到一些非常困難的工作,對(duì)各部分級(jí)聯(lián)電路的不同阻抗進(jìn)行匹配就是其中之一。一般情況下,需要進(jìn)行匹配的電路包括天線與低噪聲放大器(LNA)之間的匹配、功率放大器輸出(RFOUT)與天線之間的匹配、LNA/VCO輸出與混頻器輸入之間的匹配。匹配的目的是為了保證信號(hào)或能量有效地從“信號(hào)源”傳送到“負(fù)載”。

在高頻端,寄生元件(比如連線上的電感、板層之間的電容和導(dǎo)體的電阻)對(duì)匹配網(wǎng)絡(luò)具有明顯的、不可預(yù)知的影響。頻率在數(shù)十兆赫茲以上時(shí),理論計(jì)算和仿真已經(jīng)遠(yuǎn)遠(yuǎn)不能滿(mǎn)足要求,為了得到適當(dāng)?shù)淖罱K結(jié)果,還必須考慮在實(shí)驗(yàn)室中進(jìn)行的RF測(cè)試、并進(jìn)行適當(dāng)調(diào)諧。需要用計(jì)算值確定電路的結(jié)構(gòu)類(lèi)型和相應(yīng)的目標(biāo)元件值。

有很多種阻抗匹配的方法,包括:計(jì)算機(jī)仿真: 由于這類(lèi)軟件是為不同功能設(shè)計(jì)的而不只是用于阻抗匹配,所以使用起來(lái)比較復(fù)雜。設(shè)計(jì)者必須熟悉用正確的格式輸入眾多的數(shù)據(jù)。設(shè)計(jì)人員還需要具有從大量的輸出結(jié)果中找到有用數(shù)據(jù)的技能。另外,除非計(jì)算機(jī)是專(zhuān)門(mén)為這個(gè)用途制造的,否則電路仿真軟件不可能預(yù)裝在計(jì)算機(jī)上。

手工計(jì)算: 這是一種極其繁瑣的方法,因?yàn)樾枰玫捷^長(zhǎng)(“幾公里”)的計(jì)算公式、并且被處理的數(shù)據(jù)多為復(fù)數(shù)。

經(jīng)驗(yàn): 只有在RF領(lǐng)域工作過(guò)多年的人才能使用這種方法。總之,它只適合于資深的專(zhuān)家。

史密斯圓圖:本文要重點(diǎn)討論的內(nèi)容。

本文的主要目的是復(fù)習(xí)史密斯圓圖的結(jié)構(gòu)和背景知識(shí),并且總結(jié)它在實(shí)際中的應(yīng)用方法。討論的主題包括參數(shù)的實(shí)際范例,比如找出匹配網(wǎng)絡(luò)元件的數(shù)值。當(dāng)然,史密斯圓圖不僅能夠?yàn)槲覀冋页鲎畲蠊β蕚鬏數(shù)钠ヅ渚W(wǎng)絡(luò),還能幫助設(shè)計(jì)者優(yōu)化噪聲系數(shù),確定品質(zhì)因數(shù)的影響以及進(jìn)行穩(wěn)定性分析。

圖1. 阻抗和史密斯圓圖基礎(chǔ)

基礎(chǔ)知識(shí)

在介紹史密斯圓圖的使用之前,最好回顧一下RF環(huán)境下(大于100MHz) IC連線的電磁波傳播現(xiàn)象。這對(duì)RS-485傳輸線、PA和天線之間的連接、LNA和下變頻器/混頻器之間的連接等應(yīng)用都是有效的。

大家都知道,要使信號(hào)源傳送到負(fù)載的功率最大,信號(hào)源阻抗必須等于負(fù)載的共軛阻抗,即:Rs + jXs = RL - jXL

圖2. 表達(dá)式Rs + jXs = RL - jXL的等效圖

在這個(gè)條件下,從信號(hào)源到負(fù)載傳輸?shù)哪芰孔畲?。另外,為有效傳輸功率,滿(mǎn)足這個(gè)條件可以避免能量從負(fù)載反射到信號(hào)源,尤其是在諸如視頻傳輸、RF或微波網(wǎng)絡(luò)的高頻應(yīng)用環(huán)境更是如此。

史密斯圓圖

史密斯圓圖是由很多圓周交織在一起的一個(gè)圖。正確的使用它,可以在不作任何計(jì)算的前提下得到一個(gè)表面上看非常復(fù)雜的系統(tǒng)的匹配阻抗,唯一需要作的就是沿著圓周線讀取并跟蹤數(shù)據(jù)。

史密斯圓圖是反射系數(shù)(伽馬,以符號(hào)

表示)的極座標(biāo)圖。反射系數(shù)也可以從數(shù)學(xué)上定義為單端口散射參數(shù),即s11。

史密斯圓圖是通過(guò)驗(yàn)證阻抗匹配的負(fù)載產(chǎn)生的。這里我們不直接考慮阻抗,而是用反射系數(shù)

L,反射系數(shù)可以反映負(fù)載的特性(如導(dǎo)納、增益、跨導(dǎo)),在處理RF頻率的問(wèn)題時(shí),

L更加有用。

我們知道反射系數(shù)定義為反射波電壓與入射波電壓之比:

圖3. 負(fù)載阻抗

負(fù)載反射信號(hào)的強(qiáng)度取決于信號(hào)源阻抗與負(fù)載阻抗的失配程度。反射系數(shù)的表達(dá)式定義為:

由于阻抗是復(fù)數(shù),反射系數(shù)也是復(fù)數(shù)。

為了減少未知參數(shù)的數(shù)量,可以固化一個(gè)經(jīng)常出現(xiàn)并且在應(yīng)用中經(jīng)常使用的參數(shù)。這里Zo (特性阻抗)通常為常數(shù)并且是實(shí)數(shù),是常用的歸一化標(biāo)準(zhǔn)值,如50

、75

、100

和600

。于是我們可以定義歸一化的負(fù)載阻抗:

據(jù)此,將反射系數(shù)的公式重新寫(xiě)為:

從上式我們可以看到負(fù)載阻抗與其反射系數(shù)間的直接關(guān)系。但是這個(gè)關(guān)系式是一個(gè)復(fù)數(shù),所以并不實(shí)用。我們可以把史密斯圓圖當(dāng)作上述方程的圖形表示。

為了建立圓圖,方程必需重新整理以符合標(biāo)準(zhǔn)幾何圖形的形式(如圓或射線)。

首先,由方程2.3求解出;

并且

令等式2.5的實(shí)部和虛部相等,得到兩個(gè)獨(dú)立的關(guān)系式:

重新整理等式2.6,經(jīng)過(guò)等式2.8至2.13得到最終的方程2.14。這個(gè)方程是在復(fù)平面(

r,

i)上、圓的參數(shù)方程(x-a)2 + (y-b)2 = R2,它以(r/r+1, 0)為圓心,半徑為1/1+r.

更多細(xì)節(jié)參見(jiàn)圖4a。

圖4a. 圓周上的點(diǎn)表示具有相同實(shí)部的阻抗。例如,R=1的圓,以(0.5, 0)為圓心,半徑為0.5。它包含了代表反射零點(diǎn)的原點(diǎn)(0, 0) (負(fù)載與特性阻抗相匹配)。以(0,0)為圓心、半徑為1的圓代表負(fù)載短路。負(fù)載開(kāi)路時(shí),圓退化為一個(gè)點(diǎn)(以1,0為圓心,半徑為零)。與此對(duì)應(yīng)的是最大的反射系數(shù)1,即所有的入射波都被反射回來(lái)。

在作史密斯圓圖時(shí),有一些需要注意的問(wèn)題。下面是最重要的幾個(gè)方面:所有的圓周只有一個(gè)相同的,唯一的交點(diǎn)(1, 0)。

代表0

、也就是沒(méi)有電阻(r = 0)的圓是最大的圓。

無(wú)限大的電阻對(duì)應(yīng)的圓退化為一個(gè)點(diǎn)(1, 0)

實(shí)際中沒(méi)有負(fù)的電阻,如果出現(xiàn)負(fù)阻值,有可能產(chǎn)生振蕩。

選擇一個(gè)對(duì)應(yīng)于新電阻值的圓周就等于選擇了一個(gè)新的電阻。

作圖

經(jīng)過(guò)等式2.15至2.18的變換,2.7式可以推導(dǎo)出另一個(gè)參數(shù)方程,方程2.19。

同樣,2.19也是在復(fù)平面(

r,

i)上的圓的參數(shù)方程(x-a)2 + (y-b)2 = R2,它的圓心為(1, 1/x),半徑1/x。

更多細(xì)節(jié)參見(jiàn)圖4b。

圖4b. 圓周上的點(diǎn)表示具有相同虛部x的阻抗。例如,x=1的圓以(1, 1)為圓心,半徑為1。所有的圓(x為常數(shù))都包括點(diǎn)(1, 0)。與實(shí)部圓周不同的是,x既可以是正數(shù)也可以是負(fù)數(shù)。這說(shuō)明復(fù)平面下半部是其上半部的鏡像。所有圓的圓心都在一條經(jīng)過(guò)橫軸上1點(diǎn)的垂直線上。

完成圓圖

為了完成史密斯圓圖,我們將兩簇圓周放在一起??梢园l(fā)現(xiàn)一簇圓周的所有圓會(huì)與另一簇圓周的所有圓相交。若已知阻抗為r + jx,只需要找到對(duì)應(yīng)于r和x的兩個(gè)圓周的交點(diǎn)就可以得到相應(yīng)的反射系數(shù)。

可互換性

上述過(guò)程是可逆的,如果已知反射系數(shù),可以找到兩個(gè)圓周的交點(diǎn)從而讀取相應(yīng)的r和x的值。過(guò)程如下:確定阻抗在史密斯圓圖上的對(duì)應(yīng)點(diǎn)

找到與此阻抗對(duì)應(yīng)的反射系數(shù) (

)

已知特性阻抗和

,找出阻抗

將阻抗轉(zhuǎn)換為導(dǎo)納

找出等效的阻抗

找出與反射系數(shù)對(duì)應(yīng)的元件值(尤其是匹配網(wǎng)絡(luò)的元件,見(jiàn)圖7)

推論

因?yàn)槭访芩箞A圖是一種基于圖形的解法,所得結(jié)果的精確度直接依賴(lài)于圖形的精度。下面是一個(gè)用史密斯圓圖表示的RF應(yīng)用實(shí)例:

例: 已知特性阻抗為50

,負(fù)載阻抗如下:

Z1 = 100 + j50

Z2 = 75 -j100

Z3 = j200

Z4 = 150

Z5 =

(開(kāi)路)Z6 = 0 (短路)Z7 = 50

Z8 = 184 -j900

對(duì)上面的值進(jìn)行歸一化并標(biāo)示在圓圖中(見(jiàn)圖5):

z1 = 2 + jz2 = 1.5 -j2z3 = j4z4 = 3

z5 = 8z6 = 0z7 = 1z8 = 3.68 -j18S

圖5. 史密斯圓圖上的點(diǎn)

現(xiàn)在可以通過(guò)圖5的圓圖直接解出反射系數(shù)

。畫(huà)出阻抗點(diǎn)(等阻抗圓和等電抗圓的交點(diǎn)),只要讀出它們?cè)谥苯亲鴺?biāo)水平軸和垂直軸上的投影,就得到了反射系數(shù)的實(shí)部

r和虛部

i (見(jiàn)圖6)。

該范例中可能存在八種情況,在圖6所示史密斯圓圖上可以直接得到對(duì)應(yīng)的反射系數(shù)

1 = 0.4 + 0.2j 2 = 0.51 - 0.4j 3 = 0.875 + 0.48j 4 = 0.5

5 = 1 6 = -1 7 = 0 8 = 0.96 - 0.1j

圖6. 從X-Y軸直接讀出反射系數(shù)

的實(shí)部和虛部

用導(dǎo)納表示

史密斯圓圖是用阻抗(電阻和電抗)建立的。一旦作出了史密斯圓圖,就可以用它分析串聯(lián)和并聯(lián)情況下的參數(shù)??梢蕴砑有碌拇?lián)元件,確定新增元件的影響只需沿著圓周移動(dòng)到它們相應(yīng)的數(shù)值即可。然而,增加并聯(lián)元件時(shí)分析過(guò)程就不是這么簡(jiǎn)單了,需要考慮其它的參數(shù)。通常,利用導(dǎo)納更容易處理并聯(lián)元件。

我們知道,根據(jù)定義Y = 1/Z,Z = 1/Y。導(dǎo)納的單位是yqdkh或者

-1 (早些時(shí)候?qū)Ъ{的單位是西門(mén)子或S)。并且,如果Z是復(fù)數(shù),則Y也一定是復(fù)數(shù)。

所以Y = G + jB (2.20),其中G叫作元件的“電導(dǎo)”,B稱(chēng)“電納”。在演算的時(shí)候應(yīng)該小心謹(jǐn)慎,按照似乎合乎邏輯的假設(shè),可以得出:G = 1/R及B = 1/X,然而實(shí)際情況并非如此,這樣計(jì)算會(huì)導(dǎo)致結(jié)果錯(cuò)誤。

用導(dǎo)納表示時(shí),第一件要做的事是歸一化, y = Y/Yo,得出 y = g + jb。但是如何計(jì)算反射系數(shù)呢?通過(guò)下面的式子進(jìn)行推導(dǎo):

結(jié)果是G的表達(dá)式符號(hào)與z相反,并有

(y) = -

(z).

如果知道z,就能通過(guò)將的符號(hào)取反找到一個(gè)與(0,0)的距離相等但在反方向的點(diǎn)。圍繞原點(diǎn)旋轉(zhuǎn)180°可以得到同樣的結(jié)果。(見(jiàn)圖7).

圖7. 180°度旋轉(zhuǎn)后的結(jié)果

當(dāng)然,表面上看新的點(diǎn)好像是一個(gè)不同的阻抗,實(shí)際上Z和1/Z表示的是同一個(gè)元件。(在史密斯圓圖上,不同的值對(duì)應(yīng)不同的點(diǎn)并具有不同的反射系數(shù),依次類(lèi)推)出現(xiàn)這種情況的原因是我們的圖形本身是一個(gè)阻抗圖,而新的點(diǎn)代表的是一個(gè)導(dǎo)納。因此在圓圖上讀出的數(shù)值單位是yqdkh。

盡管用這種方法就可以進(jìn)行轉(zhuǎn)換,但是在解決很多并聯(lián)元件電路的問(wèn)題時(shí)仍不適用。

導(dǎo)納圓圖

在前面的討論中,我們看到阻抗圓圖上的每一個(gè)點(diǎn)都可以通過(guò)以

復(fù)平面原點(diǎn)為中心旋轉(zhuǎn)180°后得到與之對(duì)應(yīng)的導(dǎo)納點(diǎn)。于是,將整個(gè)阻抗圓圖旋轉(zhuǎn)180°就得到了導(dǎo)納圓圖。這種方法十分方便,它使我們不用建立一個(gè)新圖。所有圓周的交點(diǎn)(等電導(dǎo)圓和等電納圓)自然出現(xiàn)在點(diǎn)(-1, 0)。使用導(dǎo)納圓圖,使得添加并聯(lián)元件變得很容易。在數(shù)學(xué)上,導(dǎo)納圓圖由下面的公式構(gòu)造:

解這個(gè)方程

接下來(lái),令方程3.3的實(shí)部和虛部相等,我們得到兩個(gè)新的獨(dú)立的關(guān)系:

從等式3.4,我們可以推導(dǎo)出下面的式子:

它也是復(fù)平面 (

r,

i)上圓的參數(shù)方程(x-a)2 + (y-b)2 = R2 (方程3.12),以(-g/g+1, 0)為圓心,半徑為1/(1+g)。

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